Електронна складова теплопровідності в металах характеризується коефіцієнтом теплопровідності

(3.26)

Тут  – швидкість теплового руху електронів, яка відповідає енергії Фермі і від температури не залежить. Тому

Теплоємність С_е пропорційна температурі ~ Т (див.(3.14)). Довжина вільного пробігу електронів визначається розсіюванням їх на фононах і на домішкових атомах.

В області високих температур   Т>>θ_D основним механізмом розсіювання електронів є їхня взаємодія з фононами, концентрація яких  n_ф ~ Т. А так як  λ_е ~ 1/n_ф,  то λ_е ~ 1/Т.  С_е ~ Т. Тому коефіцієнт  теплопровідності  χ_е ~ Т⁰ від температури не залежить рис.3.8.

В області низьких температур Т<θ_D концентрація фононів

n_ф ~ Т³. Тому λ_е ~ 1/Т³, а χ_е ~ Т^-2.

В області наднизьких температур  Т<<θ_D концентрація фононів стає настільки малою що електрони розсіюються на домішкових атомах. А так як концентрація останніх від температури не залежить, то і довжина вільного пробігу електронів перестає залежати від температури. Тому коефіцієнт теплопровідності  χ_е ~ С_е ~ Т.

Вияснимо, який механізм теплопровідності металів домінуючий: фононний чи електронний? Для цього оцінимо відношення коефіцієнтів теплопровідності із формул (3.23) і (3.26)

 (3.27)

Приймемо такі числові значення: ,  відоме по експериментальним вимірюванням питомої електропровідності,  (див. розділ 3.4), ,  міжатомна відстань,  закон Дюлонга і Пті. Одержуємо

Отже теплопровідність металів в основному зумовлена електронами.